Таким образом, эта доля, по существу, равна отношению двух значений энергии: работа должна быть затрачена, чтобы установить носитель магнитного момента перпендикулярно к направлению поля; произведение kTa6c есть тепловая энергия, которую может передать ему соударяющаяся с ним молекула. При строгом расчете нужно учитывать не только перпендикулярное положение, но и все возможные направления и произвести усреднение.

Определенное здесь для частного случая гиромагнитное отношение имеет общее значение, если в правую часть равенства ввести некоторый числовой множитель g, называемый "множителем Ландё". Приведенные в таблице 7 экспериментально определенные значения магнитных моментов по порядку величины равны магнетону Бора, но ни в коем случае не являются его целочисленными кратными. Измерение постоянных магнитных моментов с помощью вынужденных колебаний.

Гиромагнитное отношение Д: может быть измерено с помощью вынужденных колебаний. Оно дает значения постоянного парамагнитного момента для атомов, атомных ядер и элементарных частиц, если заранее (например, из оптических наблюдений) известен их вращательный импульс & . Если это не имеет места, то мы получаем, по крайней мере, значения множителя Ландё g, определяемого формулой.

Поясним принцип этих измерений. Для того чтобы возбудить вынужденные колебания конического маятника, являющегося "резонатором", с помощью мотора, являющегося "возбудителем", мотор должен с помощью эксцентрика перемещать точку подвеса по окружности. Но если тело маятника представляет собой волчок с вращательным импульсом (£) , то достаточно перемещать точку подвеса вперед и назад по прямой-линии.

При этом в зависимости от разности фаз между возбудителем и резонатором последний будет либо воспринимать энергию от возбудителя, либо передавать ему свою энергию. При поглощении энергии амплитуда резонатора будет возрастать, а при отдаче энергии уменьшаться. В случае резонанса получаемая или отдаваемая резонатором энергия достигает максимума.