Термическая электронная эмиссия: За недостатком места мы не приводим нетрудный вывод этой формулы. Такого же типа характеристики мы получаем во всех случаях "униполярной" проводимости, т. е. в тех случаях, когда все носители исходят из одного электрода.

Для интерпретации этих характеристик мы вернемся к случаю накаленного катода и будем пренебрегать небольшой собственной скоростью испаряющихся электродов. Мы считаем следовательно, что электроны не доходят самостоятельно к аноду благодаря диффузии, а только переносятся к нему полем. Рассмотрим при таких упрощающих предположениях процесс, разыгрывающийся после включения тока накала.

Подхватываемые полем электроны образуют между электродами облако пространственного заряда. Чем плотнее становится облако, том слабее поле вблизи катода. В конце концов все лиши: воля оканчиваются на облаке, и перед катодом создается область, свободная от поля. Теперь поле уже не может увеличивать дальше число переносимых им электронов электроток достигает своего полного значения, соответствующего дачному напряжению.

Все не увлекаемые полем электроны падают обратно на катод по параболическим траекториям и не используются, так как они отталкиваются отрицательным пространственным зарядом. Наибольшее возможное значение тока, то ток насыщения, определяемый формулой. Несамостоятельный тлеющий разряд в газах. Положительный разряд, или плазма. Давление паров ртути можно регулировать, пожеланию изменяя температуру бани, в которую погружен отросток D.

При температуре около 10"0°Смы получаем вольтамперную характеристику X для электронного тока в высоком вакууме. При удалении охлаждающей бани давление паров ртути будет повышаться, и вместе с тем подъем кривой будет становиться все более крутым, но ток насыщения не больше, чем в вакууме. При еще более высоком давлении паров возрастание напряжения приводит к возникновению так называемого тлеющего разряда: сначала вспыхивает свечение вблизи катода, а затем оно распространяется на все поле между электродами.

Теперь уже не наблюдается явление насыщения тока. С ростом напряжения ток непрерывно возрастает. Выполнив эти измерения, сделаем светящийся (тлеющий) разряд видимым издалека. В стеклянной трубке имеются пары ртути или благородный газ, лучше всего неон. Напряжение должно теперь достигать нескольких сотен вольт. Трубка ярко вспыхивает по всей своей длине. Таким образом, участие в процессе электропроводности молекул газа приводит к очень яркому свечению.