Проводимость в газах при нормальной плотности: Можно, однако, легко доставить их к месту назначения с помощью направляемой сбоку струи воздуха. Это легко сделать, пользуясь небольшим ручным вентилятором. На пути от пламени к конденсатору часть ионов, следовательно, сохраняется. Таким образом, длительность жизни ионов должна измеряться по крайней мере десятыми долями секунды.

Этот результат может показаться удивительным, если учесть взаимное притяжение ионов. За процессом "рекомбинации" можно проследить количественно. Три небольших цилиндрических конденсатора имеют общий внешний цилиндр. Внутренними цилиндрами являются три куска проволоки, изолированных янтарем. Под вертикально стоящим полым цилиндром помещено в качестве ионизатора пламя небольшой газовой горелки.

Горячие газы устремляются вверх по этой "трубе". Создадим поле в самом нижнем из конденсаторов, соединив его обкладки на мгновение с полюсами источника напряжения. Это поле исчезнет примерно через одну секунду. В среднем конденсаторе поле будет сохраняться в течение нескольких секунд, а в самом верхнем примерно около полминуты. Большая часть ионов теряется в результате рекомбинации уже за время, меньшее 0,1 секунды. Это можно вычислить, зная скорость движения поднимающихся газов и расстояние между конденсаторами.

До верхнего конца трубы доходят лишь очень мало подвижные носители электричества. После исчезновения небольших подвижных ионов они воссоединяются лишь очень редко. Эти устойчивые и потому долго живущие носители электричества могут быть в некоторых случаях источником помех. Горящая в комнате бунзеновская горелка может мешать тонким измерениям. Существует, однако, простое средство для их устранения, электрическое поле.

В нижнем конденсаторе создается ноле путем присоединения его обкладок к источнику напряжения. При этом в средний и верхний конденсаторы ионы, исходящие из пламени, уже совершенно не попадают. При этом ионы все еще пробираются через хаос молекул воздуха со скоростью почти в 1 м сек. Подвижность ионов связана со значениями их коэффициента диффузии и, следовательно, с внутренним трением воздуха.

До сих пор мы знакомились только с одной формой связи между током и напряжением: пропорциональностью между ними, находящей свое выражение в законе Ома. Однако, как мы уже неоднократно отмечали, закон Ома справедлив только в некоторых особых случаях. Часто не может быть и речи о его применимости. Типичный пример такого рода мы сейчас рассмотрим. Этим объясняется значение, которое имеют токи насыщения в измерительной технике. Качественно то же имеет место и в других газах, но в благородных газах только при давлении в несколько атмосфер.